許多復雜流體，例如形成網絡的聚合物、表面活性劑中間相、濃縮的乳液，它們在靜止狀態(tài)下不流動，直到施加的應力超出一定的臨界值，即屈服應力。這類行為即所謂屈服流動行為。由此屈服應力定義為要使樣品發(fā)生流動所需施加的最小應力。低于該屈服應力，樣品將表現(xiàn)為彈性變形（類似拉伸彈簧），高于此屈服應力，樣品將像液體一樣流動。

大多數(shù)帶屈服應力的流體可視為有一結構骨架延伸在整個材料體積中。骨架的力量由分散相的結構及其交互作用所控制。連續(xù)相通常為低粘度，然而，引入高的分散相體積比，可以上千倍地增加體系粘度，并使樣品在靜止時表現(xiàn)出類似固體的行為。這類材料經常被稱為粘彈性材料。

由懸浮固體顆粒+牛頓流體組成的濃懸浮液經?？捎?strong>Bingham粘彈性模型來描述。這類材料經常表現(xiàn)出表觀的屈服應力，以及在屈服應力之上的接近牛頓流體的流動行為。Bingham模型的數(shù)學形式可表達為：

此處σ0為屈服應力，ηB為Bingham粘度或塑性粘度。注意Bingham粘度不是實際粘度，它僅用于描述曲線的牛頓部分的斜率。

另一可替代Bingham的模型為Casson模型。這一模型將Bingham方程中的各項均加上了指數(shù)0.5，因此在屈服區(qū)與牛頓區(qū)之間有一個更漸進的轉變。對于許多材料，這一模型會比Bingham模型擬合得更好，特別是經常用于表征油墨與巧克力。Casson方程可以寫成這種形式：

此處σ0為屈服應力。ηC為Casson粘度，近似高剪切速率下的粘度。

另一屈服應力模型為Herschel-Bulkley模型。與Bingham方程不同的是，這一模型描述了屈服之后的非牛頓行為，本質上是帶屈服應力項的冪率模型。Herschel-Bulkley方程可寫為如下形式：

此處k為稠度系數(shù)。n為冪指數(shù)，其取值決定了材料是表現(xiàn)為剪切致稀行為（n < 1），還是剪切增稠行為（n > 1）。

圖1顯示了Herschel-Bulkley與Bingham類型流體的典型的剪切應力對剪切速率曲線。注意，這些圖形使用了線性坐標，若在對數(shù)坐標下展示（這種表現(xiàn)形式更常見），將變?yōu)橥耆煌男螤睢?/p>

為了確定哪一模型合適，需要在整個剪切速率范圍內測量穩(wěn)態(tài)剪切應力，并使用各模型對數(shù)據(jù)進行擬合。相關系數(shù)將是擬合質量的很好的表征。擬合所使用的數(shù)據(jù)范圍將對結果有影響，因為可能其中一個模型適合于擬合低剪切速率數(shù)據(jù)，另一模型適合于高剪切速率數(shù)據(jù)。

需要注意的是，通過模型擬合得到的屈服應力值經常被稱為動態(tài)屈服應力，以相對于其他方法（如應力線性掃描或應力增長模式）得到的靜態(tài)屈服應力。動態(tài)屈服應力定義為維持流動所需的小應力，靜態(tài)屈服應力則定義為引起流動所需的小應力，該值通常高于動態(tài)屈服應力。通常當關注引起材料流動（例如泵送）所需的初始應力時，需測量靜態(tài)屈服應力；而動態(tài)屈服應力更適合于維持流動，或在流動已經開始后停止流動所需的應力。